Lý thuyết điện cơ bản & Xoay chiều 3 pha

クーロンの法則ほうそくと平行板へいこうばんコンデンサの電界でんかい・静電容量せいでんようりょう

Định luật Coulomb, cường độ điện trường và điện dung của tụ điện phẳng

第一種電気工事士だいいっしゅでんきこうじしの学科試験がっかしけんでは、問とい1に静電気せいでんきまたは電磁気でんじきの計算問題けいさんもんだいが出題しゅつだいされます。第二種だいにしゅにはない重要分野じゅうようぶんやですが、公式こうしきの形かたちを覚おぼえれば確実かくじつに得点とくてんできます。

Trong phần thi Lý thuyết Kỹ sư công trình điện Hạng 1 (Dai-isshu Denki Kojishi), câu số 1 luôn là bài toán tính toán về tĩnh điện hoặc điện từ. Đây là mảng kiến thức quan trọng không có ở Hạng 2, nhưng chỉ cần nắm chắc dạng công thức là bạn chắc chắn lấy trọn điểm.

空気中くうきちゅうに置おかれた2つの点電荷てんでんかQ1（C）とQ2（C）の間あいだに働はたらく静電気力せいでんきりょくF（N）は、電荷でんかの積せき「Q1×Q2」に比例ひれいし、距離きょりr（m）の2乗じょう「r²」に反比例はんぴれいします。これをクーロンの法則ほうそくと呼よびます。

Lực tĩnh điện F (N) tác dụng giữa hai điện tích điểm Q1 (C) và Q2 (C) đặt trong không khí tỷ lệ thuận với tích hai điện tích "Q1 × Q2" và tỷ lệ nghịch với bình phương khoảng cách r (m) "r²". Quy luật này được gọi là định luật Coulomb.

向むかい合あう2枚まいの金属板きんぞくばん（極板きょくばん）を距離きょりd（m）だけ離はなして電圧でんあつV（V）を加くわえると、極板間きょくばんかんには一様いちような電界でんかいが生しょうじます。電界でんかいの強つよさE（V/m）は「E＝V÷d」で求もとめられ、距離きょりdに反比例はんぴれいします。

Khi đặt hai tấm kim loại (bản cực) song song cách nhau một khoảng d (m) và cấp điện áp V (V), giữa hai bản cực sẽ xuất hiện một điện trường đều. Cường độ điện trường E (V/m) được tính bằng công thức "E = V ÷ d" và tỷ lệ nghịch với khoảng cách d.

平行板へいこうばんコンデンサの静電容量せいでんようりょうC（F）は、極板きょくばんの面積めんせきS（m²）と絶縁物ぜつえんぶつの誘電率ゆうでんりつε（イプシロン）に比例ひれいし、極板間距離きょくばんかんきょりd（m）に反比例はんぴれいします（C＝ε×S÷d）。面積めんせきが広ひろく隙間すきまが狭せまいほど電気でんきを多おおく蓄たくわえられます。

Điện dung C (F) của tụ điện phẳng tỷ lệ thuận với diện tích bản cực S (m²) và hằng số điện môi ε (epsilon) của vật liệu cách điện, đồng thời tỷ lệ nghịch với khoảng cách giữa hai bản cực d (m) theo công thức C = ε × S ÷ d. Bản cực càng rộng và khe hở càng hẹp thì càng tích trữ được nhiều điện tích.

コンデンサの直並列接続ちょくへいれつせつぞく・分圧ぶんあつと静電せいでんエネルギー

Ghép tụ điện nối tiếp - song song, phân áp và năng lượng tĩnh điện

静電容量せいでんようりょうC（F）のコンデンサに電圧でんあつV（V）を加くわえたときに蓄たくわえられる電荷でんかQ（C：クーロン）は「Q＝C×V」であり、コンデンサ内部ないぶに蓄たくわえられる静電せいでんエネルギーW（J：ジュール）は「W＝0.5×C×V²＝0.5×Q×V」となります。

Khi đặt điện áp V (V) vào tụ điện có điện dung C (F), điện tích Q (C: Coulomb) tích trữ được là "Q = C × V", và năng lượng tĩnh điện W (J: Joule) tích trữ bên trong tụ điện được tính bằng công thức "W = 0,5 × C × V² = 0,5 × Q × V".

試験しけんで特とくに注意ちゅういすべきなのは単位たんいの換算かんさんです。静電容量せいでんようりょうは「μF（マイクロファラド＝10⁻⁶F）」で与あたえられることが多おおいため、電圧でんあつVが何百なんびゃくボルトから何千なんぜんボルトのときに10⁻⁶を掛かけてジュール（J）に直なおします。

Điểm cần đặc biệt lưu ý khi đi thi là quy đổi đơn vị. Vì điện dung thường được cho theo đơn vị "μF (microfarad = 10⁻⁶F)", nên khi điện áp V ở mức vài trăm đến vài nghìn Volt, bạn phải nhân với 10⁻⁶ để đổi sang đơn vị chuẩn là Joule (J).

複数ふくすうのコンデンサをつなぐ場合ばあい、合成静電容量ごうせいせいでんようりょうCの計算式けいさんしきは抵抗ていこうのときと正反対せいはんたいになります。並列接続へいれつせつぞくでは極板面積きょくばんめんせきが増ふえるため単純たんじゅんな和わ「C＝C1＋C2」になり、直列接続ちょくれつせつぞくでは和分わぶんの積せき「C＝（C1×C2）÷（C1＋C2）」になります。

Khi ghép nhiều tụ điện với nhau, công thức tính điện dung tương đương C ngược hẳn với công thức ghép điện trở. Mắc song song làm tăng diện tích bản cực nên bằng tổng "C = C1 + C2", còn mắc nối tiếp thì tính bằng tích chia tổng "C = (C1 × C2) ÷ (C1 + C2)".

2つのコンデンサC1とC2を直列接続ちょくれつせつぞくして電源電圧でんげんでんあつVを加くわえると、両りょう方ほうのコンデンサには全まったく同おなじ電荷でんかQが蓄たくわえられます。そのため、各かくコンデンサにかかる電圧でんあつは静電容量せいでんようりょうの逆比ぎゃくひに分圧ぶんあつされ、容量ようりょうが小ちいさい方ほうに高たかい電圧でんあつがかかります。

Khi mắc nối tiếp 2 tụ điện C1 và C2 vào nguồn điện áp V, cả hai tụ điện đều tích trữ cùng một lượng điện tích Q bằng nhau. Do đó, điện áp đặt lên mỗi tụ điện được chia theo tỷ lệ nghịch với điện dung: tụ nào có điện dung nhỏ hơn sẽ chịu điện áp cao hơn.

電磁誘導でんじゆうどう・自己じこインダクタンスと鉄心入てっしんいりコイルの特性とくせい

Cảm ứng điện từ, hệ số tự cảm và đặc tính cuộn dây có lõi sắt

コイルを貫つらぬく磁束じそくΦ（ウェーバ：Wb）が時間じかんとともに変化へんかすると、その変化へんかを妨さまたげる向むき（レンツの法則ほうそく）に誘導起電力ゆうどうきでんりょくe（V）が生しょうじます。これをファラデーの電磁誘導でんじゆうどうの法則ほうそくといい、変圧器へんあつきや発電機はつでんきの原理げんりとなります。

Khi từ thông φ (Weber: Wb) xuyên qua cuộn dây biến thiên theo thời gian, trong cuộn dây sẽ xuất hiện sức điện động cảm ứng e (V) theo chiều chống lại sự biến thiên đó (định luật Lenz). Đây là định luật cảm ứng điện từ Faraday — nguyên lý của máy biến áp và máy phát điện.

自分自身じぶんじしんのコイルに流ながれる電流でんりゅうI（A）が変化へんかしたときに生しょうじる起電力きでんりょくの大おおきさは、自己じこインダクタンスL（ヘンリー：H）を用もちいて「e＝L×（ΔI÷Δt）」と表あらわされます。またコイルが蓄たくわえる電磁でんじエネルギーは「W＝0.5×L×I²（J）」です。

Độ lớn của sức điện động sinh ra khi dòng điện I (A) chạy trong chính cuộn dây đó biến thiên được biểu thị qua hệ số tự cảm L (Henry: H) theo công thức "e = L × (ΔI ÷ Δt)". Năng lượng từ trường tích trữ trong cuộn dây là "W = 0,5 × L × I² (J)".

コイルの自己じこインダクタンスLは、鉄心てっしんの透磁率とうじりつμ（ミュー）と断面積だんめんせきSに比例ひれいし、磁路じろの長ながさlに反比例はんぴれいし、さらにコイルの「巻数まきすうNの2乗じょう（N²）」に比例ひれいします。巻数まきすうを2倍ばいにするとインダクタンスLは4倍ばいになります。

Hệ số tự cảm L của cuộn dây tỷ lệ thuận với độ từ thẩm μ (mu) và tiết diện S của lõi sắt, tỷ lệ nghịch với chiều dài mạch từ l, đồng thời tỷ lệ thuận với "bình phương số vòng dây N (N²)". Nếu tăng số vòng dây lên gấp 2 lần thì hệ số tự cảm L tăng gấp 4 lần.

したがって、鉄心入てっしんいりコイルに交流電圧こうりゅうでんあつV（周波数しゅうはすうf）を加くわえたとき、誘導性ゆうどうせいリアクタンス「XL＝2πfL」によって電流でんりゅう「I＝V÷XL」が制限制御せいげんせいぎょされます。運転中うんてんちゅうに鉄心てっしんを引ひき抜ぬくと透磁率とうじりつμが激減げきげんしてLとXLが小ちいさくなり、過大かだいな電流でんりゅうIが流ながれます。

Do đó, khi cấp điện áp xoay chiều V (tần số f) vào cuộn dây có lõi sắt, dòng điện "I = V ÷ XL" bị giới hạn bởi cảm kháng "XL = 2πfL". Nếu rút lõi sắt ra trong lúc đang cấp điện thì độ từ thẩm μ giảm mạnh làm L và XL giảm sút, dẫn đến dòng điện I tăng vọt rất lớn.

キルヒホッフの法則ほうそく（2電源回路でんげんかいろ）とホイートストンブリッジ回路かいろ

Định luật Kirchhoff (mạch 2 nguồn) và mạch cầu Wheatstone

問とい2では直流回路ちょくりゅうかいろの計算けいさんが必かならず1問出題もんしゅつだいされます。第一種だいいっしゅでは単たんなる直並列合成ちょくへいれつごうせいだけでなく、2つの直流電源ちょくりゅうでんげんを持もつ回路かいろや、ブリッジ回路かいろの2点間てんかんの電位差でんいさ（電圧でんあつVab）を求もとめる問題もんだいが頻出ひんしゅつです。

Ở câu số 2 luôn có 1 bài toán tính mạch điện một chiều. Đề thi Hạng 1 không chỉ hỏi ghép nối tiếp - song song đơn thuần mà rất hay ra mạch điện một chiều có 2 nguồn áp hoặc bài toán tìm hiệu điện thế (điện áp Vab) giữa 2 nút của mạch cầu.

キルヒホッフの第だい1法則ほうそく（電流則でんりゅうそく）は「接続点せつぞくてんに流ながれ込こむ電流でんりゅうの和わと流ながれ出でる電流でんりゅうの和わは等ひとしい」、第だい2法則ほうそく（電圧則でんあつそく）は「任意にんいの閉回路へいかいろ（ループ）において起電力きでんりょくの和わと電圧降下でんあつこうか（I×R）の和わは等ひとしい」という法則ほうそくです。

Định luật Kirchhoff 1 (định luật dòng điện) phát biểu rằng "tại một nút nối, tổng dòng điện đi vào bằng tổng dòng điện đi ra"; định luật Kirchhoff 2 (định luật điện áp) phát biểu rằng "trong một vòng kín bất kỳ, tổng sức điện động bằng tổng các độ sụt áp (I × R)".

また4つの抵抗ていこうR1・R2・R3・R4をひし形がたに組くんだホイートストンブリッジ回路かいろでは、向むかい合あう対辺たいへんの抵抗ていこうの積せきが等ひとしい「R1×R4＝R2×R3」のときに平衡状態へいこうじょうたいとなり、中央ちゅうおうの検流計けんりゅうけい（または電流計でんりゅうけい）に流ながれる電流でんりゅうは0Aになります。

Trong mạch cầu Wheatstone gồm 4 điện trở R1, R2, R3, R4 ghép hình thoi, khi tích hai điện trở ở hai cạnh đối diện bằng nhau "R1 × R4 = R2 × R3" thì mạch đạt trạng thái cân bằng, và dòng điện chạy qua điện kế (hoặc ampe kế) ở nhánh giữa bằng 0 A.

平衡へいこうしていないブリッジ回路かいろで中央ちゅうおうの2点てんa−b間かんの電位差でんいさVabを求もとめる問題もんだいでは、基準点きじゅんてん（0V）を決きめて各枝かくえだの分圧比ぶんあつひから点てんaの電位でんいVaと点てんbの電位でんいVbを別々べつべつに計算けいさんし、その差さ「Vab＝｜Va−Vb｜」をとると一瞬いっしゅんで解とけます。

Với bài toán tìm hiệu điện thế Vab giữa 2 điểm a–b ở giữa một mạch cầu không cân bằng, hãy chọn một điểm chuẩn (0 V), tính riêng điện thế Va của điểm a và điện thế Vb của điểm b theo tỷ lệ phân áp trên từng nhánh, rồi lấy hiệu "Vab = |Va − Vb|" là giải ra ngay lập tức.

正弦波交流せいげんはこうりゅう（周期しゅうき・周波数しゅうはすう・角周波数かくしゅうはすう）と周波数変化時しゅうはすうへんかじのリアクタンス

Dòng xoay chiều hình sin (chu kỳ, tần số, tần số góc) và kháng điện khi đổi tần số

問とい3では単相交流回路たんそうこうりゅうかいろが出題しゅつだいされます。正弦波交流せいげんはこうりゅうが1回かいの波なみを描えがくのにかかる時間じかんを「周期しゅうきT（s：秒びょう）」、1秒間びょうかんに繰くり返かえす波なみの数かずを「周波数しゅうはすうf（Hz：ヘルツ）」といい、「f＝1÷T」の関係かんけいがあります。

Câu số 3 kiểm tra về mạch điện xoay chiều 1 pha. Thời gian để dòng xoay chiều hình sin thực hiện trọn vẹn 1 chu kỳ sóng gọi là "chu kỳ T (s: giây)", và số chu kỳ sóng lặp lại trong 1 giây gọi là "tần số f (Hz: Hertz)", liên hệ với nhau qua công thức "f = 1 ÷ T".

また1秒間びょうかんに進すすむ角度かくど（ラジアン）を「角周波数かくしゅうはすうω（オメガ：rad/s）」といい、「ω＝2πf＝2π÷T（π≈3.14）」で求もとめます。周波数しゅうはすうf＝50Hz（周期しゅうきT＝20ms＝0.02s）のとき、角周波数かくしゅうはすうは「ω＝2×3.14×50＝314rad/s」となります。

Góc (tính bằng radian) mà pha sóng tiến thêm trong 1 giây gọi là "tần số góc (vận tốc góc) ω (omega: rad/s)", tính bằng "ω = 2πf = 2π ÷ T (π ≈ 3,14)". Khi tần số f = 50Hz (chu kỳ T = 20ms = 0,02s), tần số góc bằng "ω = 2 × 3,14 × 50 = 314 rad/s".

正弦波交流せいげんはこうりゅうの最大値さいだいちVmは実効値じっこうちVの√2倍ばい（Vm＝√2×V≈1.41×V）、平均値へいきんちVavは最大値さいだいちの2÷π倍ばいです。日常にちじょうの100Vや200Vという表示ひょうじはすべて「実効値じっこうち」を表あらわしています。

Giá trị cực đại Vm của sóng hình sin bằng √2 lần giá trị hiệu dụng V (Vm = √2 × V ≈ 1,41 × V), còn giá trị trung bình Vav bằng 2 ÷ π lần giá trị cực đại. Mọi con số 100V hay 200V dùng trong thực tế đều là "giá trị hiệu dụng".

コイルの誘導性ゆうどうせいリアクタンス「XL＝ωL＝2πfL（Ω）」は周波数しゅうはすうfに比例ひれいし、コンデンサの容量性ようりょうせいリアクタンス「XC＝1÷（ωC）＝1÷（2πfC）（Ω）」は周波数しゅうはすうfに反比例はんぴれいします。電源周波数でんげんしゅうはすうが50Hzから60Hz（1.2倍ばい）に変かわると、XLは1.2倍ばいに増ふえ、XCは1÷1.2倍ばいに減へります。

Cảm kháng của cuộn dây "XL = ωL = 2πfL (Ω)" tỷ lệ thuận với tần số f, còn dung kháng của tụ điện "XC = 1 ÷ (ωC) = 1 ÷ (2πfC) (Ω)" tỷ lệ nghịch với tần số f. Khi tần số nguồn đổi từ 50Hz sang 60Hz (tăng 1,2 lần), XL tăng lên 1,2 lần còn XC giảm xuống 1 ÷ 1,2 lần.

単相交流たんそうこうりゅうR-L-C直並列回路ちょくへいれつかいろ・共振きょうしんと半波整流回路はんぱせいりゅうかいろ

Mạch xoay chiều 1 pha R-L-C nối tiếp/song song, cộng hưởng và mạch chỉnh lưu bán sóng

抵抗ていこうRとリアクタンスXL・XCが直列ちょくれつにつながった回路かいろの合成ごうせいインピーダンスZ（Ω）は「Z＝√（R²＋（XL−XC）²）」で求もとめ、力率りきりつcosθは「cosθ＝R÷Z」となります。XL＝XCのときは直列共振ちょくれつきょうしんとなり、リアクタンスが打うち消けし合あって「Z＝R、力率りきりつcosθ＝1（100%）」になります。

Trong mạch mắc nối tiếp điện trở R với kháng điện XL, XC, tổng trở Z (Ω) được tính bằng "Z = √(R² + (XL − XC)²)" và hệ số công suất là "cosθ = R ÷ Z". Khi XL = XC thì xảy ra cộng hưởng nối tiếp, hai thành phần kháng triệt tiêu nhau nên "Z = R và hệ số công suất cosθ = 1 (100%)".

一方いっぽう、抵抗ていこうRの枝えだとリアクタンスXの枝えだが並列へいれつにつながった回路かいろでは、各枝かくえだに同おなじ電源電圧でんげんでんあつVがかかります。抵抗ていこうの電流でんりゅう「IR＝V÷R」とリアクタンスの電流でんりゅう「IX＝V÷X」は位相いそうが90度どずれるため、全電流ぜんでんりゅうは「I＝√（IR²＋IX²）」、力率りきりつは「cosθ＝IR÷I」で求もとめます。

Ngược lại, trong mạch mắc song song nhánh điện trở R với nhánh kháng điện X, mỗi nhánh đều chịu chung điện áp nguồn V. Vì dòng qua điện trở "IR = V ÷ R" và dòng qua kháng điện "IX = V ÷ X" lệch pha nhau 90 độ, nên dòng điện tổng là "I = √(IR² + IX²)" và hệ số công suất là "cosθ = IR ÷ I".

また問とい4で頻出ひんしゅつなのが、交流電源こうりゅうでんげん（実効値じっこうちV）に理想的りそうてきな「半導体はんどうたいダイオード」1個こと抵抗ていこうRを直列ちょくれつにつないだ「半波整流回路はんぱせいりゅうかいろ」の消費電力しょうひでんりょくPを求もとめる問題もんだいです。

Ngoài ra, dạng bài xuất hiện liên tục ở câu số 4 là tính công suất tiêu thụ P của "mạch chỉnh lưu bán sóng" gồm nguồn xoay chiều (giá trị hiệu dụng V) mắc nối tiếp với 1 "đi-ốt bán dẫn" lý tưởng và điện trở R.

ダイオードは一方向いちほうこう（順方向じゅんほうこう）にしか電流でんりゅうを通とおさないため、交流こうりゅうの1周期しゅうきのうち正せいの半周期はんしゅうきだけ電流でんりゅうが流ながれ、負ふの半周期はんしゅうきは電流でんりゅうが0Aになります。したがって、抵抗ていこうRで消費しょうひされる平均電力へいきんでんりょくPはダイオードがないときの「半分はんぶん（1/2）」、すなわち「P＝V²÷（2×R）（W）」になります。

Vì đi-ốt chỉ cho dòng điện đi qua theo một chiều (chiều thuận), nên trong 1 chu kỳ xoay chiều chỉ có nửa chu kỳ dương có dòng điện chạy qua, còn nửa chu kỳ âm dòng điện bằng 0 A. Do đó, công suất trung bình P tiêu thụ trên điện trở R giảm xuống đúng bằng "một nửa (1/2)" so với khi không có đi-ốt: "P = V² ÷ (2 × R) (W)".

対称三相たいしょうさんそう3線式交流回路せんしきこうりゅうかいろ（Y結線けっせん・Δ結線けっせん・Δ-Y変換へんかん）

Mạch điện xoay chiều 3 pha 3 dây đối xứng (đấu Y, đấu Δ và biến đổi Δ-Y)

問とい5は必かならず三相交流回路さんそうこうりゅうかいろの計算問題けいさんもんだいです。Y結線けっせん（星形ほしがた）では線電流せんでんりゅうIlと相電流そうでんりゅうIpが等ひとしく（Il＝Ip）、線間電圧せんかんでんあつVlは相電圧そうでんあつVpの√3倍ばい（Vl＝√3×Vp、よってVp＝Vl÷√3）になります。

Câu số 5 luôn là bài toán tính mạch điện xoay chiều 3 pha. Trong cách đấu hình sao (Y結線), dòng điện dây Il bằng dòng điện pha Ip (Il = Ip), còn điện áp dây Vl bằng √3 lần điện áp pha Vp (Vl = √3 × Vp, suy ra Vp = Vl ÷ √3).

一方いっぽう、Δ結線けっせん（環状かんじょう・デルタ）では線間電圧せんかんでんあつVlと相電圧そうでんあつVpが等ひとしく（Vl＝Vp）、線電流せんでんりゅうIlは相電流そうでんりゅうIpの√3倍ばい（Il＝√3×Ip）になります。三相電力さんそうでんりょくPはどちらの結線けっせんでも「P＝√3×Vl×Il×cosθ＝3×Ip²×R（W）」です。

Ngược lại, trong cách đấu hình tam giác (Δ結線), điện áp dây Vl bằng điện áp pha Vp (Vl = Vp), còn dòng điện dây Il bằng √3 lần dòng điện pha Ip (Il = √3 × Ip). Công suất 3 pha P ở cả hai cách đấu đều là "P = √3 × Vl × Il × cosθ = 3 × Ip² × R (W)".

第一種だいいっしゅで特とくに重要じゅうようなテクニックが「Δ-Y等価変換とうかへんかん」です。1相そうあたりRΔ（Ω）の抵抗ていこう3個こをΔ結線けっせんした負荷ふかは、抵抗値ていこうちを「3分ぶんの1（RY＝RΔ÷3）」にしたY結線負荷けっせんふかと完全かんぜんに等価とうかになります（逆ぎゃくにY結線けっせんからΔ結線けっせんに変かえると電流でんりゅうと電力でんりょくは3倍ばいになります）。

Thủ thuật giải nhanh cực kỳ quan trọng ở Hạng 1 là "biến đổi tương đương Δ-Y". Một bộ phụ tải đấu Δ gồm 3 điện trở mỗi pha RΔ (Ω) hoàn toàn tương đương với một bộ phụ tải đấu Y có giá trị điện trở giảm xuống còn "1 phần 3 (RY = RΔ ÷ 3)" (ngược lại, đổi tải từ Y sang Δ thì dòng điện và công suất tăng gấp 3 lần).

この変換へんかんを使つかえば、電線路でんせんろに抵抗ていこうrがある回路かいろや、Y結線負荷けっせんふかとΔ結線負荷けっせんふかが並列へいれつにつながった複合回路ふくごうかいろでも、Δ結線けっせんを「RY＝RΔ÷3」のY結線けっせんに置おき換かえて1相分そうぶんの等価回路とうかかいろで簡単かんたんに線電流せんでんりゅうIlを計算けいさんできます。

Nhờ phép biến đổi này, đối với các mạch có thêm điện trở đường dây r hoặc mạch hỗn hợp ghép song song cả tải Y lẫn tải Δ, bạn chỉ cần quy đổi tải Δ về tải Y theo công thức "RY = RΔ ÷ 3" rồi giải trên mạch tương đương 1 pha là tìm được ngay dòng điện dây Il.

試験しけんによく出でるポイントと覚おぼえ方かた

Điểm hay ra thi & cách nhớ

問とい1のコンデンサ計算けいさんでは、「1μF＝10⁻⁶F」と「1mm＝10⁻³m」の単位換算たんいかんさんが勝負しょうぶの分わかれ目めです。静電せいでんエネルギー「W＝0.5×C×V²」では0.5を掛かけ忘わすれた2倍ばいの数値すうちが必かならず選択肢せんたくしにあるため注意ちゅういしましょう。

Ở bài toán tụ điện câu số 1, bước quyết định ăn điểm là đổi đơn vị "1μF = 10⁻⁶F" và "1mm = 10⁻³m". Khi tính năng lượng tĩnh điện "W = 0,5 × C × V²", trong 4 phương án lựa chọn luôn có bẫy quên nhân 0,5 (lớn gấp đôi đáp án đúng) nên phải hết sức cẩn thận.

問とい4の「ダイオード1個こを使つかった半波整流回路はんぱせいりゅうかいろ」は超頻出ちょうひんしゅつのサービス問題もんだいです。波形はけいの上半分うえはんぶんしか通とおらないため、消費電力しょうひでんりょくPは通常つうじょうの交流回路こうりゅうかいろ（V²÷R）のちょうど半分はんぶん「P＝V²÷（2R）」になると即答そくとうしてください。

Bài toán "mạch chỉnh lưu bán sóng dùng 1 đi-ốt" ở câu số 4 là câu cho điểm xuất hiện rất thường xuyên. Vì đi-ốt chỉ cho nửa sóng trên đi qua nên hãy chọn ngay công suất tiêu thụ P bằng đúng một nửa mạch xoay chiều thông thường: "P = V² ÷ (2R)".

問とい5の三相交流さんそうこうりゅうでは、文字式もじしきで電力でんりょくPや電流でんりゅうIを問とう問題もんだいもよく出でます。Δ結線けっせんの1相そうインピーダンスが「Z＝√（R²＋X²）」のとき、相電流そうでんりゅうは「Ip＝V÷Z」、全消費電力ぜんしょうひでんりょくは「P＝3×Ip²×R＝3V²R÷（R²＋X²）」となります。

Ở câu số 5 về xoay chiều 3 pha, đề thi cũng rất hay hỏi công thức chữ của công suất P hoặc dòng điện I. Khi tổng trở 1 pha của tải đấu Δ là "Z = √(R² + X²)", dòng điện pha là "Ip = V ÷ Z" và tổng công suất tiêu thụ 3 pha là "P = 3 × Ip² × R = 3V²R ÷ (R² + X²)".